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• $E_{\gamma }<1.02MeV$
• • V小
  • V大
• $E_{\gamma }>1.02MeV$
• Both

脈沖譜：電離室輸出的脈沖經前置放大器、線性脈沖放大器放大后，輸入單道或多道脈沖分析器，以測量計數率隨脈沖幅度的分布曲線。
能譜： 脈沖幅度經能量刻度后，得到計數率隨粒子能量的分布曲線。

個數-E 能量(可對應信號的電壓值)
道數：channel number,eg.把0-5V分成1000份，相當于微分，細微作圖。

$E_{\gamma }<1.02MeV$

無電子對效應。

V小

探測器靈敏體積小，僅能測量一次效應。

全能峰：所有E全部沉積。(要無限大探測器、相對于低能X存在，但大部分不是全能的)
$$E=E\gamma$$

康普頓坪：康普頓散射電子的能量，最大值處，即康普頓邊緣，是反散射180度，可以測量的。
$$E_{e_{max}}=\frac{E_{\gamma }}{1+\frac{m_0{v}^2}{2E_{\gamma }}}=\frac{E_{\gamma }}{1+\frac{1}{4E_{\gamma }}}$$
或者，mc^2=0.511MeV,計算下來，都差不多！

V大

有限大、多次測量、多次康普頓

特征X-ray峰：其它物質的特征射線，達到了其它物質，退激。可以看周圍有什么物質，一般就那么幾種。
eg. Cs-137的β衰變子體 Ba-137 的0.662MeV激發態，放出內轉換電子，K空位，躍遷，產生此X光子。

反散射峰：能量總在200keV左右，發生概率max，即射線穿過探測器后，被后面物質反散射回來，被探測到。
$$E_{{\gamma }_{min}}=E_{\gamma }?E_{e_{max}}$$

康普頓邊緣和全能峰低處是連接著的。

逃逸峰：晶體也發出了特征X射線，這部分能量逃逸了。概率稍小，一般沒有。
$$E=E_{\gamma }?E_{x_{ray}}$$
光電效應產生，之后俄歇過程的X射線。

$E_{\gamma }>1.02MeV$

有電子對效應。
全能峰、康普頓坪、特征X-ray峰、底部相連 的基礎上，多了兩個電子的逃逸峰。

單逃逸峰：電子對效應時，一個電子逃逸了，一般是正電子。
$$E=E_{\gamma }?0.511MeV$$

雙逃逸峰：正電子溢出后，能量降低，與其他物質發生湮滅反應，產生兩個光子中的一個被探測到。(一般是一個)
$$E=E_{\gamma }?1.02MeV$$

湮沒峰
0.511MeV

Both

合峰：若源活度特別大，兩條射線同時進入，儀器無法分辨時，就會產生。
$$E=2\times E_{\gamma }$$

總結

以上是生活随笔為你收集整理的能谱(专题)的全部內容，希望文章能夠幫你解決所遇到的問題。

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